扬声器

本文首发于微信公众号「声学号角」 卡扣是常见的一种连接方式。其材料通常用具有一定柔韧性的塑料材料。安装拆卸都很方便。 有各种基于经验的设计方法。 也可以尝试采用仿真对卡扣的设计进行优化 像这种非线性程度较高的模型，最关键是解决收敛问题。比之前谈到的几何非线性的模型会要更复杂。 【有限元】案例讲解结构非线性仿真不收敛解决技巧 需要定义好接触面。这个设置很重要。 在comsol中需要先在“定义”下定义“接触对”，然后在物理场中调用这个“接触对”，并对相关的参数进行设定。如果摩擦系数不可忽略，还需要再定义材料之间的表面摩擦系数。 同时接触面的网格需要划分得非常细。 可以找到应力最大的部位，检查其应力是否远小于材料本身的断裂应力。 同时也可以在实际产品做出来之前，检验这种卡扣的设计是否合理，能否正常装配。 动态过程

本文首发于微信公众号「声学号角」 关于扬声器振膜的分割振动。在之前的文章中有提到过 模态分析在扬声器设计优化中的作用 一款典型低音扬声器的振膜振动实测和分析 【转载分享】微型扬声器膜片的振动与辐射 【扬声器系统设计与仿真】扬声器振动结构仿真分析 这个是很多书籍中都会引用的一张典型分割振动的图片 当然啦，也有刻意利用振膜分割振动的特殊设计，比如DML类扬声器 结合仿真谈谈分布振动式扬声器DML 分割振动不可能完全杜绝。主流做法肯定是希望抑制振膜的分割振动，将其影响尽可能减轻，或者将频率后延至工作频率之外。 加强结构刚度 这种方式对生产成本影响较小。 加强筋是最常见的做法。 各种各样千奇百怪的加强筋（或加强方法）都有。 JBL经典的地球顶钛膜 振膜中心固定并增加相位塞 尖鼻子环状高音 仅振膜中心固定 较大防尘帽盖住音盆作为辅助支撑也是有效的方法之一 增加阻尼 刷阻尼胶，尤其在高音丝膜上用得比较多 纸盆区域覆盖一层橡胶边。当然这个振动质量跟扬声器灵敏度就够呛了。权衡取舍，看应用的场景了 刀割盆，有些人叫西瓜盆。把纸盆割开，并用阻尼胶进行密封连接。 加强材料刚度或减轻材料密度 这种方式的成本会偏高 纤维编制盆 音盆外刷一层或者镀一层 金属镁,铍等等 三明治复合振膜 蜂巢板 高分子复合材料 在纸浆中渗入适量的碳纤维。碳纤维是一种复合材料,具有密度小,刚性大,阻尼适能的特性 发泡材料 轻木复合碳纤板 辐射声场 辐射声场方面也可以做一些调整。虽然不能抑制分割振动，但可以减轻分割振动对最终声音的影响。这也是另一种思路。和本次要讨论的不是同一个话题，不展开讲了。以后有机会再说。

本文首发于微信公众号「声学号角」 之前的文章有提到不同的扬声器低频失真的数值仿真方法。可以利用comsol等多物理场有限元仿真软件进行耦合求解，计算量比较大。 matlab耦合simulink建模进行非线性仿真。 【扬声器系统设计与仿真】扬声器失真仿真 简化后，进行迭代解析求解的方法 一种新的扬声器单元低频非线性模型的迭代求解法 那篇文章采用matlab耦合simulink建模，是因为比较直观，容易修改而已，直接用matlab也是一样。为求尽可能准确，采用的是单频点的正弦信号作为激励，而且有matlab和simulink相互传递数据的过程，所以求解时间会略长。 这篇文章尝试使用不同激励信号进行扬声器低频失真的数值仿真。仿真工具matab。使用的求解方法是经典四阶龙格库塔法。 计算比上面的方法快了很多。 其实就是网上扒了现成的四阶龙格库塔法的matlab实现方法，然后再把方程改成扬声器的二阶非线性微分方程就行了。 输入电压激励信号可以选择：单点扫频，连续对数扫频，白噪，粉噪，脉冲信号，multitone等等。电压幅值尽可能大，以激发扬声器较大失真。 单点扫频—— 输入Bl(x) 输入Kms(x) 输入Le(x) 得到： 三种Q值Qms/Qes/Qts和位移的关系 输入单频点正弦电压信号的时域和频域曲线 音圈位移的时域和频域曲线 音圈速度的时域和频域曲线 音圈加速度时域和频域曲线 声压时域和频域曲线 音圈电流的时域和频域曲线 洛伦兹力的时域和频域曲线 位移和位移谐波曲线 位移谐波百分比 声压级曲线和二到五次谐波失真曲线 二到五次谐波失真百分比 连续对数扫频—— 白噪—— 白噪激励电压信号输入频域和时域 检查输入噪声信号是否符合高斯正态分布 粉噪—— 将白噪进行滤波就得到粉噪。下图蓝色是白噪，红色是粉噪。 脉冲信号—— Multitone——

本文首发于微信公众号「声学号角」 首先思考几点： 需要考虑到随着时间推移，音圈温升对直阻的影响，进而会影响实际输入功率。相当于存在一个负反馈。 由于空气流动对温升影响很大。但扬声器结构运动耦合空气流动很难进行准确仿真。只能做一个大致的预估，定性半定量地进行计算。 有扬声器的热等效电路模型，但必须得有样机实测才能拟合出参数，对初期研发的作用不是那么大。 准确的模拟需要考虑电场，磁场，热场，结构力学，流场等的耦合。音圈是主要热源，温度上升反过来又会造成音圈直阻上升，从而影响发热功率。磁路中的感应电流是次要热源 (金属件，包括T铁，夹板，短路环等会产生涡流，生成次级热源)，跟电信号激励的频率等又相关。音圈（热源）上下运动，振膜也跟着运动，空气也会参与强迫对流。 因为温度并不算特别高，热辐射的影响相对热对流和热传递较小。对扬声器散热仿真来说，一般可以忽略。 单磁路散热问题 磁路温升随时间的变化 流场的运动过程 下面把扬声器作为一个整体考虑，当然还是做了相当多的近似和简化。定性半定量。定性地分析当然也有一定的价值。许多边界和模型做了一些简化或者等效处理 对比不同位置打孔的影响—— T铁中柱开孔 1.温升 a.音圈向下运动 b.音圈向上运动。因为是带入冷空气，所以温度相对更低。 2.流速 3.流线 把T铁中柱k开孔堵住 可以明显看出整个磁路温度降低了。这个在之前的文章中谈到过。和通常观念中的T铁中柱开孔能帮助散热恰恰相反。对于音圈骨架开孔来说是同样的道理。 当然这个时候空气压缩引发的非线性失真和气流噪声会是个比较大的问题。需要进行权衡取舍，不能只考虑一个单一因素。 后夹板开孔 后夹板开槽 效果和后夹板开孔类似

本文首发于微信公众号「声学号角」 声场网格的划分除了需要遵循常规的网格划分原则外，也同时有一些特殊的要求。 关于网格划分的一般注意事项，可以参考之前那篇谈论网格的文章。 网格划分技巧 一般来说，描述一个完整的正弦波而不造成明显的失真，需要在一个周期内取10-12个点。见下图。 转换成声场仿真的说法就是：希望求解的最高频率对应的波长需要10-12个节点 。 如果是一阶单元需要12个网格，高阶单元6个网格。因为高阶单元存在内部节点。Comsol和Ansys workbench已经默认采用高阶网格。 一般来说，扬声器行业关注的最高频率是20kHz。在通常情况下，声速大概340m/s。20kHz对应的声波波长是17mm。所以可以尝试使用2.8mm作为网格的最大尺寸。其他频率点可以自行换算。 以上只是一个大致的原则，需要灵活应用，不要用得太过死板。

本文首发于微信公众号「声学号角」 【扬声器系统设计与仿真】扬声器磁路系统仿真以及单元设计 【扬声器仿真高阶应用】Bl(x)和激励频率的关系，兼论另一种扬声器低频失真仿真方法 屠龙之技之音圈分圈建模 使用Femm进行轴对称磁路非线性仿真 非线性磁铁仿真参数定义 充磁仿真 【扬声器系统设计与仿真】扬声器声场以及多场耦合仿真 尖鼻子环状高音 完整扬声器系统仿真的虚拟样机尝试 【声场仿真】磁隙声场处理小技巧 使用Ansys进行扬声器声场仿真 【声场仿真】音圈骨架孔处理小技巧 结合仿真调整扬声器音盆 【资料分享】推荐一款声学边界元软件ABEC 声波在均匀有限长管的传播 微型音箱的3D仿真思路 【扬声器系统设计与仿真】扬声器系统等效电路仿真 【投稿】微型器件仿真中微声管阻抗模型的建立： 考虑媒质粘滞运动方程，管末端修正与声管本身的体积顺性 直通管电声类比模型 【扬声器系统设计与仿真】扬声器振动结构仿真分析 【有限元】案例讲解结构非线性仿真不收敛解决技巧 模态分析在扬声器设计优化中的作用 一款典型低音扬声器的振膜振动实测和分析 【有限元】金属塑性分析在扬声器上的应用 通过仿真优化音圈规设计 【扬声器仿真高阶应用】闭箱扬声器橡胶边在运动中异常形变 扬声器有效振动质量Mms的仿真探讨 扬声器有效辐射面积Sd的仿真探讨 子模型分析 一款典型扬声器支撑系统的Kms(x)分析 扬声器Fs随激励信号变化 【扬声器仿真高阶应用】各种结构非线性分析在扬声器仿真的应用 扬声器有效振动质量Mms以及有效辐射面积Sd 【转载分享】微型扬声器膜片的振动与辐射 【扬声器系统设计与仿真】扬声器失真仿真 一种新的扬声器单元低频非线性模型的迭代求解法 【扬声器系统设计与仿真】封闭扬声器系统空气劲度非线性计算 【扬声器系统设计与仿真】声衍射对扬声器频响曲线的影响计算 【扬声器系统设计与仿真】箱体内驻波以及复杂开口箱fb仿真 压缩高音相位塞设计 【扬声器系统设计与仿真】压缩驱动头以及号角仿真 【资料分享】推荐一款声学边界元软件ABEC 【资料分享】号角扬声器相关AES论文 线阵列音箱上使用的波导管优化 【扬声器系统设计与仿真】压缩驱动头以及号角仿真 【扬声器仿真高阶应用】扬声器盆架设计的拓扑优化

本文首发于微信公众号「声学号角」 扬声器的振膜振动测试可以采用Klippel的Scanner模块或者Polytec激光测振仪来进行。 最好和之前写的模态分析的那篇文章同时对比阅读，加深理解。 模态分析在扬声器设计优化中的作用 下述的产品是使用Brüel & Kjær 的激光测振设备来进行测试的。B&K是一家专业提供声学与振动设备和服务的公司。 该扬声器产品的实测频率响应曲线见下图。这是一款常见的低音扬声器。 a. 2k附近存在一个较深较宽的中频谷。b.高频上限4200Hz，之后迅速衰减。 低频近似进行活塞振动 250Hz： 1650Hz： 很明显音盆和边的振动反向了。非常典型的中频谷模态。 3812Hz： 仍然存在振动反向的情况。所以仍然在频响曲线宽谷中。 超过4200Hz后，振膜的声辐射相互干涉严重，高频迅速衰减。 4208Hz： 4987Hz： 6000Hz：

本文首发于微信公众号「声学号角」 最简单的模型 （为简化讨论，以下讨论均未考虑管内摩擦和辐射声阻Rm） 通常来说，可以认为声质量 其中p为空气密度，lx为管长，S为管截面积 转换为阻抗型等效电路模型，见下图 不同模型适用范围 由于模型是建立在一定公式简化的基础上的，管长和声波长度之比对等效电路模型有效性会产生比较明显的影响。 不同前提下的模型误差也是不一样的。 具体可以参考下面的图表 其中CA为等效声容 c为声速 末端修正 以上讨论均未考虑管出入开口对声负载的影响 仅讨论出口无限大障板的末端修正，接近倒相管的应用 其类比的附加质量（未考虑辐射声阻Rm） 其中a是管半径 包含末端修正的近似等效电路模型 以上末端修正模型成立的前提条件是管的直径远小于声波波长，否则需要另外探讨，比如采用声学有限元/声学边界元等工具进行分析。 而且该模型只适用于小信号的激励。如果风速过大，将导致湍流，从而会存在强烈非线性，使得模型失效。 任何一个模型都有其适用的范围。 拓展阅读 理论公式推导比较详细，主要针对微型声管，供参考。数学基础好的可以看看。 【投稿】微型器件仿真中微声管阻抗模型的建立： 考虑媒质粘滞运动方程，管末端修正与声管本身的体积顺性

本文首发于微信公众号「声学号角」 之前在声学楼论坛里看到有人在讨论《扬声器设计与制作(俞锦元)》 P.16上提到的 个人认为，对于扬声器开发工程师来说，这些公式有个定性的大致了解即可。 简单举几个例子:同样的纸锥， 带/不带短路环，扬声器高频截止频率是否变化？ 振动质量重/轻（修改音圈线径等），扬声器高频截止频率是否变化？ 更换不同厚度不同材料的骨架，扬声器高频截止频率是否变化？ 纸盆中心胶打硬胶/软胶，扬声器高频截止频率是否变化？ 了解公式的来源和应用场景更重要。 相当于在音圈和纸锥底部之间虚拟出一个弹簧。 从力学上来说,高于某个频率时，音圈的力不能传递到纸锥上。此频率即为高频上限。 从等效电路来说，相当于旁路电容，可以类比为低通，由此可以得到高频截止频率。 本来高频处用等效电路来表示，精确度就不是很够。加上高频的影响因素很多，振动质量，纸锥分割振动，电感等等。 所以定性参考，了解其背后的思想即可。

本文首发于微信公众号「声学号角」 在磁场仿真中，对于线性磁铁的定义比较简单。输入剩余磁通密度Br，矫顽力Hc，相对磁导率μr这三个参数的其中2个即可。在扬声器使用来说，钕铁硼磁铁可以认为是线性磁铁，即退磁曲线线性，相对磁导率μr恒定。 可以自行对照自己使用的磁路仿真软件来设置。 对于非线性磁铁，其退磁曲线非线性，相对磁导率μr不恒定，需要通过退磁曲线来定义。当然线性磁铁也可以通过退磁曲线来定义。对扬声器来说，非线性磁铁主要是铁氧体。 Ansys workbench中定义线性磁铁，通过矫顽力Hc和剩余磁通密度Br Ansys workbench中定义非线性磁铁，通过退磁曲线 Femm中也是可以通过退磁曲线来定义的 更不用说专业的磁场仿真软件Ansoft Maxwell之类的软件了，各种类型的参数模型输入均可。 在个人使用过的磁场仿真软件中，唯有Comsol比较奇葩。只能通过相对磁导率μr，和剩余磁通密度Br来定义磁铁参数。 一般会指定一个相对磁导率μr来进行计算。 不用退磁曲线来定义非线性磁铁计算应该会有所偏差。 同样的剩余磁通密度，矫顽力越大，对整个扬声器的Bl值是略有提升的。 当然也有可能是我不熟悉Comsol中的真正用法，欢迎指正。